By Dr. Hans Georg Möller (auth.), Dr. Hans Georg Möller (eds.)
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Hz Wirbelstrom zu berücksichtigen. Abb. 40. Diagramm zur KlEliiTZAbb. 41. Dämpfungsmessung Siehe Abschnitt über komplexes. FAULischen Dämpfungsmessung. mit Normalwiderständen. Rechnen. / fzl Lf 5. Verbesserung der Resonanzschärfe. Die Messungen zeigen uns, daß das Meßinstrument fast immer den Hauptanteil zur Dämpfung liefert. Es stehen nun zwei Wege zur Verbesserung der "Resonanzschärfe" offen~ Untersuchung der Resonanzerscheinungen. 29 a) Man baut Meßinstrumente mit sehr geringem Widerstand. b) Man schließt das Meßinstrument über einen Transformator an, der den Widerstand heruntertransformiert.
B Q1 = ReellD= Q,; 0= Reell(Q, + y"Q,) (-b + J"w) = -bQ,-wQ,. Q;=- 00 Q, Q2; = Ql y~ . ob en. = - b Q1· Qo = ,/Q2 f r + w Wie 00 b) Fall der Abb. 20. Zur Zeit t = 0 ist die Ladung Q = 0 und der Strom i = i 1 . Durch Einsetzen erhalten wir: Q 1 =0=Q 0 cOS1p**. COS1jJ=0 und i1 =(dd~1= 0 =-Q 0 (bCOSVJ+wsin1p); Qo=-~. ; w Q0 = Qi = _i.!. (t) Zahlenbeispiel: Wir untersuchten die Schwingungskreise, weil wir hofften, mit ihnen die für die drahtlose Telegraphie nötigen hohen Frequenzen herstellen zu können.
30 b darzustellen. _ 1 d + b 1 ] C -_ e0 nr d r so n d2 d n b . + + r =Radius, d = Plattenabstand, b + = Plattendicke. Formel für L. Die einfache Formel war für den Idealfall Abb. 31 a abgeleitet; die Berücksichtigung der Streukraftlinien ergibt für eine kurze, weite einlagige Spule L=,u0 r{n(n-1)(1n 8; r = Spulenradius, d = -2)+n(ln~:- ~) ... 3! )}. Abstand der Mittelpunkte zweier benachbarter Drahtquerschnitte, r 0 = Drahtradius. Der Schwingungskreis. 24 Am genauesten ist ein Normalkondensator zu bauen.
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